黑体辐射原理:热物体的颜色、两条辐射定律与普朗克公式
为什么把铁块烧热,它会先变暗红、再变橙黄、最后“白热”?本文从黑体的定义出发,用维恩位移定律与斯特藩–玻尔兹曼定律说明热物体的颜色和辐射功率如何随温度变化,再讲经典瑞利–金斯公式的“紫外灾难”如何逼出普朗克能量量子化假设,最后用恒星颜色与人体红外辐射的例子收尾。
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为什么把铁块烧热,它会先变暗红、再变橙黄、最后“白热”?本文从黑体的定义出发,用维恩位移定律与斯特藩–玻尔兹曼定律说明热物体的颜色和辐射功率如何随温度变化,再讲经典瑞利–金斯公式的“紫外灾难”如何逼出普朗克能量量子化假设,最后用恒星颜色与人体红外辐射的例子收尾。
传统全息要靠体积感光介质记录干涉条纹,计算全息又被液晶像素的尺寸卡住。Huang 等 2013 年在 Nature Communications 上展示了用亚波长金纳米棒阵列实现三维全息:每个纳米棒的朝向就是一位相位信息,800×800 个“相位像素”在可见与近红外波段重建出立体喷流和螺旋,且没有多级衍射阶次干扰。
平凸透镜的凸面压在平板玻璃上,为什么会冒出一圈圈明暗相间的圆环?本文从楔形空气膜的等厚干涉讲起,推导空气隙厚度 t≈r²/(2R) 与暗环半径 r=√(mλR),再用数值算例解释环为什么内疏外密,最后说明牛顿环如何用于透镜磨制检验与曲率半径测量。
无标记超表面生物传感器通常靠光谱仪追踪共振谱移,又贵又慢。Jahani 等 2021 年在 Nature Communications 上提出用"单波长成像 + 最优线性估计"重构谱移:双原子准 BIC 超表面微阵列与三通道微流控集成,CMOS 相机一次拍摄覆盖十二个传感器,实时检测 4T1 乳腺癌细胞外囊泡,检出限约 8×10^7 个/mL(133 ...
从球面镜的几何定义出发,推导焦距与曲率半径的关系 f=R/2,用四条特征光线和球面镜公式 1/d_o+1/d_i=1/f 定量描述凹面镜与凸面镜成像,并说明球差与近轴近似的适用边界。
纠缠光子对通常来自毫米级非线性晶体,发射角窄、视场小。本文解读 Ma 等 2025 年 eLight 论文:一块 300 纳米铌酸锂薄膜加二氧化硅光栅的超表面,仅靠调泵浦激光波长就能"全光扫描"光子对发射角,把鬼成像与扫描成像合成二维量子成像,只用一维探测器阵列就重建出 3×6 像素字母图像,并把理论分辨率元数量比传统体晶体光源提高四个数量级以上。
为什么激光又亮、又纯、又直?本文从受激辐射的雪崩放大讲起,说清粒子数反转、三能级/四能级系统与谐振腔反馈,最后用 CD 与蓝光光驱说明激光如何变成日常技术。
光为什么会在两种介质的界面上弯折?本文从鱼缸双像现象切入,讲清折射率 n=c/v 的含义,用费马原理与惠更斯原理两种方式推导斯涅尔定律 n₁sinθ₁=n₂sinθ₂,再把它连到表观深度、棱镜偏折与大气折射。
颜色不一定来自颜料:蓝宝石衬底上排布硅纳米盘,靠电偶极与磁偶极共振就能产生颜色,但硅的损耗让颜色发白、色域只有 78% sRGB。本文解读 Yang 等 2020 年 Nature Communications 论文:加一层折射率匹配材料,把两个共振峰拉近,实验色域提高到约 181.8% sRGB(97.2% Rec.2020),像素可小到 2×2 个...
激光器最核心的谐振腔,本质上是两面平行的高反射镜。为什么只有特定频率的光能在其中"存活"并被透射出来?本文从共振条件和多光束干涉出发,推导 FP 腔的 Airy 透射函数,讲清自由光谱范围与精细度两个选频指标,再看它在激光选模、光谱分析与高精度测量中的角色。
解读 2026 年发表于 Light: Science & Applications 的论文:UW-Madison 等团队用 1 µm 厚自由悬浮硅膜超表面,以约 0.06 cm⁻¹/K 的热光调谐率让高 Q 共振在 300–700 K 内连续红移 23.5 cm⁻¹,无需光谱仪即可识别聚苯乙烯与 PMMA 的指纹吸收带,并演示与 PMMA 振动模式之...